1.不穩(wěn)定流動(dòng)伯努利方程

機(jī)動(dòng)往復(fù)空壓機(jī)工作時(shí)，活塞運(yùn)動(dòng)速度和加速度均是不斷變化的，導(dǎo)致吸入管路、液缸內(nèi)、排出管路液流 的速度和加速度也是變化的，屬于不穩(wěn)定流動(dòng)。

此時(shí)，液流速度c 和壓力p不僅是位置的函數(shù)，同時(shí)還是時(shí)間的函數(shù)。

在理想流體的不穩(wěn)定液流的微小流束中取一微元段，長為ds,面積為dA。由于是理想 流體,所以,液體間無摩擦力,只有重力和壓力的作用。

將作用在這一微元段液體上的全部外力投影到流動(dòng)方向上，根據(jù)牛頓第二定律可得 式，即理想液體不穩(wěn)定流動(dòng)伯努利萬程，它牧穩(wěn)足凱動(dòng)舊勞利力程多一項(xiàng)，這一 項(xiàng)是由液體作變速運(yùn)動(dòng)所引起，稱為慣性水頭。

不穩(wěn)定流動(dòng)伯努利方程，可用來分析機(jī)動(dòng)往復(fù)空壓機(jī)在吸入和排出過程中液缸內(nèi)壓力的變化。

2.吸入過程中活塞表面壓力的變化

無空氣室單作用往復(fù)空壓機(jī)裝置中，以吸入液面為基準(zhǔn)，列出I-1和II- I截面間的不穩(wěn)定流動(dòng)，伯努利方程為吸入過程中活塞表面。

當(dāng)吸入液面為大氣壓力時(shí)，pi=pa; p1=0; z1 =0; 的壓力; cn=u,為活塞運(yùn)動(dòng)速度; zn=z為幾何吸入高度。

吸入系統(tǒng)的水力損失，由兩部分組成，一部分是吸入管路中的水力損失,另 一部分是吸入閥的水力損失。

吸入管路的水力損失(包括沿程與局部損失) 與管中流速的平方成正比， 由連續(xù)性方程知，也與活塞速度的平方成正比。

所以可將其表示為吸人閥的水力損失在整個(gè)工作過程中幾乎是保持不變的， 僅在進(jìn)氣閥開啟時(shí)，由于慣將以上各項(xiàng)代人式中，合并整理后則得性，需要克服較大的阻力。

可用Pe-8曲線表示活塞表面揚(yáng)程隨曲柄轉(zhuǎn)角日變化的規(guī)律，如圖所示，因此，該圖上:

1) z與曲柄轉(zhuǎn)角0無關(guān)，為一水平線。

2) 速度水頭和吸入管路的水力損失為日角的一階和二階簡諧合成運(yùn)動(dòng)的二次函數(shù)，在OP處為最大值。

3) 吸入閥的阻力損失Oh,在工作過程中基本不 變，為一水平線，只是因慣性的原因，在開啟時(shí)有 一最大阻力值并有脈動(dòng)。

4) 吸入管路的慣性水頭

與活塞運(yùn)動(dòng)的加速度成正比,與吸入管路長度成正比，與吸入管面積成反比。

將式中各項(xiàng)隨曲柄轉(zhuǎn)角0變化的曲線疊加后，即可得到吸人過程中活塞表面壓力水頭PmB 由于以上幾項(xiàng)因素的影響，所以，在吸入過程的變化曲線，活塞表面的壓力是變化的。

其中慣性水頭的變化最大，并且在吸人開始時(shí)達(dá)到最大值，致 使此時(shí)活塞表面的壓力降為最低值。

因此，慣性水頭是影響吸人過程中活塞表面壓力變化最 主要的因素。